William Moebs; Samuel J. Ling; Jeff Sanny

Ecuaciones clave

Presión de una onda sonora	$Δ P = Δ P_{máx.} sen (k x \mp ω t + ϕ)$
Desplazamiento de las moléculas oscilantes de una onda sonora	$s (x, t) = s_{máx.} cos (k x \mp ω t + ϕ)$
Velocidad de una onda	$v = f λ$
Velocidad del sonido en un fluido	$v = \sqrt{\frac{β}{ρ}}$
Velocidad del sonido en un sólido	$v = \sqrt{\frac{Y}{ρ}}$
Velocidad del sonido en un gas ideal	$v = \sqrt{\frac{γ R T}{M}}$
Velocidad del sonido en el aire como una función de temperatura	$v = 331 \frac{m}{s} \sqrt{\frac{T_{K}}{273 K}} = 331 \frac{m}{s} \sqrt{1 + \frac{T_{C}}{273 ° C}}$
Disminución de intensidad al expandirse una onda esférica	$I_{2} = I_{1} {(\frac{r_{1}}{r_{2}})}^{2}$
Intensidad promediada a lo largo de un periodo	$I = \frac{〈 P 〉}{A}$
Intensidad del sonido	$I = \frac{{(Δ p_{máx.})}^{2}}{2 ρ v}$
Nivel de intensidad del sonido	$β (d B) = 10 {log}_{10} (\frac{I}{I_{0}})$
Longitudes de onda resonantes de un tubo cerrado en un extremo	$λ_{n} = \frac{4}{n} L, n = 1, 3, 5,…$
Frecuencias de resonancia de un tubo cerrado en un extremo	$f_{n} = n \frac{v}{4 L}, n = 1, 3, 5,…$
Longitudes de onda resonantes de un tubo abierto en ambos extremos	$λ_{n} = \frac{2}{n} L, n = 1, 2, 3,…$
Frecuencias de resonancia de un tubo abierto en ambos extremos	$f_{n} = n \frac{v}{2 L}, n = 1, 2, 3,…$
Frecuencia de batimiento producida por dos ondas que difieren en frecuencia	$f_{bat} = \| f_{2} - f_{1} \|$
Frecuencia que ve un observador estacionario y una fuente en movimiento	$f_{o} = f_{s} (\frac{v}{v \mp v_{s}})$
Frecuencia que ve un observador en movimiento y una fuente estacionaria	$f_{o} = f_{s} (\frac{v \pm v_{o}}{v})$
Corrimiento Doppler para la frecuencia observada	$f_{o} = f_{s} (\frac{v \pm v_{o}}{v \mp v_{s}})$
Número Mach	$M = \frac{v_{s}}{v}$
Seno del ángulo formado por la onda expansiva	$sen θ = \frac{v}{v_{s}} = \frac{1}{M}$