Energia elektrostatyczna przy równowagowej odległości między atomami

E_{\text{Coul}}=-\frac{ke^2}{r_0}

Zmiana energii towarzysząca formowaniu wiązania jonowego

E_{\text{tworzenia}}=E_{\text{przejścia}}+E_{\text{Coul}}+E_{\text{odpychania}}

Krytyczne pole magnetyczne nadprzewodnika

B_{\text{c}}\apply(T)=B_{\text{c}}\apply(\SI{0}{\kelvin})\cdot[1-(\frac{T}{T_{\text{c}}})^2]\text{,}

Energia rotacyjna dwuatomowej cząsteczki

E_{\text{r}}=l(l+1)\cdot \frac{\hbar^2}{2l}

Charakterystyczna energia rotacyjna cząsteczki

E_{0\text{r}}=\frac{\hbar^2}{2l}

Energia potencjalna będąca skutkiem zakazu Pauliego

E_{\text{odpychania}}=\frac{A}{r^n}

Energia dysocjacji kryształu

E_{\text{dysocjacji}}=\alpha\frac{ke^2}{r_0}(1-\frac{1}{n})

Moment bezwładności cząsteczki dwuatomowej o masie zredukowanej

\mu

I=\mu r_0^2

Energia elektronu w metalu

E=\frac{\pi^2\hbar^2}{2mL^2}\cdot(n_1^2+n_2^2+n_3^2)

Gęstość stanów elektronów w metalu

g\apply(E)=\frac{\pi V}{2}\cdot(\frac{8m_{\text{e}}}{h^2})^{3/2}E^{1/2}

Energia Fermiego

E_{\text{F}}=\frac{\hbar^2}{8m_{\text{e}}}\cdot(\frac{3N}{\pi V})^{2/3}

Temperatura Fermiego

T_{\text{F}}=\frac{E_{\text{F}}}{k_{\text{B}}}

Efekt Halla

U_{\text{H}}=vBw

Prąd zależny od napięcia w złączu p–n

I_{\text{wyp}}=I_0\cdot(e^{eU_{\text{b}}/(k_{\text{B}}T)}-1)

Zysk prądowy

I_{\text{C}}=\beta I_{\text{B}}

Reguła wyboru dla rotacyjnych przejść energetycznych

\prefop{\Delta}l=+-1

Reguła wyboru dla oscylacyjnych przejść energetycznych

\prefop{\Delta}n=+-1