William Moebs; Samuel J. Ling; Jeff Sanny

Ecuaciones clave

Energía potencial de un sistema de dos cargas	$U (r) = k \frac{q Q}{r}$
Trabajo realizado para montar un sistema de cargas	$W_{12 \dots N} = \frac{k}{2} \sum_{i}^{N} \sum_{j}^{N} \frac{q_{i} q_{j}}{r_{i j}} para i \neq j$
Diferencia de potencial	$Δ V = \frac{Δ U}{q} o Δ U = q Δ V$
Potencial eléctrico	$V = \frac{U}{q} = - \int_{R}^{P} \vec{E} \cdot d \vec{l}$
Diferencia de potencial entre dos puntos	$Δ V_{B A} = V_{B} - V_{A} = − \int_{A}^{B} \vec{E} \cdot d \vec{l}$
Potencial eléctrico de una carga puntual	$V = \frac{k q}{r}$
Potencial eléctrico de un sistema de cargas puntuales	$V_{P} = k \sum_{1}^{N} \frac{q_{i}}{r_{i}}$
Momento dipolar eléctrico	$\vec{p} = q \vec{d}$
Potencial eléctrico debido a un dipolo	$V_{P} = k \frac{\vec{p} \cdot \hat{r}}{r^{2}}$
Potencial eléctrico de una distribución de carga continua	$V_{P} = k \int \frac{d q}{r}$
Componentes del campo eléctrico	$E_{x} = - \frac{\partial V}{\partial x}, E_{y} = - \frac{\partial V}{\partial y}, E_{z} = - \frac{\partial V}{\partial z}$
Operador Del en coordenadas cartesianas	$\vec{\nabla} = \hat{i} \frac{\partial}{\partial x} + \hat{j} \frac{\partial}{\partial y} + \hat{k} \frac{\partial}{\partial z}$
Campo eléctrico como gradiente de potencial	$\vec{E} = − \vec{\nabla} V$
Operador Del en coordenadas cilíndricas	$\vec{\nabla} = \hat{r} \frac{\partial}{\partial r} + \hat{φ} \frac{1}{r} \frac{\partial}{\partial φ} + \hat{z} \frac{\partial}{\partial z}$
Operador Del en coordenadas esféricas	$\vec{\nabla} = \hat{r} \frac{\partial}{\partial r} + \hat{θ} \frac{1}{r} \frac{\partial}{\partial θ} + \hat{φ} \frac{1}{r sen θ} \frac{\partial}{\partial φ}$