Energía potencial de un sistema de dos cargas

U (r) = k \frac{q Q}{r}

Trabajo realizado para montar un sistema de cargas

W_{12 \dots N} = \frac{k}{2} \sum_{i}^{N} \sum_{j}^{N} \frac{q_{i} q_{j}}{r_{i j}} para i \neq j

Diferencia de potencial

Δ V = \frac{Δ U}{q} o Δ U = q Δ V

Potencial eléctrico

V = \frac{U}{q} = - \int_{R}^{P} \vec{E} \cdot d \vec{l}

Diferencia de potencial entre dos puntos

Δ V_{B A} = V_{B} - V_{A} = − \int_{A}^{B} \vec{E} \cdot d \vec{l}

Potencial eléctrico de una carga puntual

V = \frac{k q}{r}

Potencial eléctrico de un sistema de cargas puntuales

V_{P} = k \sum_{1}^{N} \frac{q_{i}}{r_{i}}

Momento dipolar eléctrico

\vec{p} = q \vec{d}

Potencial eléctrico debido a un dipolo

V_{P} = k \frac{\vec{p} \cdot \hat{r}}{r^{2}}

Potencial eléctrico de una distribución de carga continua

V_{P} = k \int \frac{d q}{r}

Componentes del campo eléctrico

E_{x} = - \frac{\partial V}{\partial x}, E_{y} = - \frac{\partial V}{\partial y}, E_{z} = - \frac{\partial V}{\partial z}

Operador Del en coordenadas cartesianas

\vec{\nabla} = \hat{i} \frac{\partial}{\partial x} + \hat{j} \frac{\partial}{\partial y} + \hat{k} \frac{\partial}{\partial z}

Campo eléctrico como gradiente de potencial

\vec{E} = − \vec{\nabla} V

Operador Del en coordenadas cilíndricas

\vec{\nabla} = \hat{r} \frac{\partial}{\partial r} + \hat{φ} \frac{1}{r} \frac{\partial}{\partial φ} + \hat{z} \frac{\partial}{\partial z}

Operador Del en coordenadas esféricas

\vec{\nabla} = \hat{r} \frac{\partial}{\partial r} + \hat{θ} \frac{1}{r} \frac{\partial}{\partial θ} + \hat{φ} \frac{1}{r sen θ} \frac{\partial}{\partial φ}